在野外和实验室对岩石电阻率的测量，可分为直流电法和交流电法两种。但即使是被称为直流电法的测量过程，为克服电极极化的影响，绝大多数也是采用交流电进行的，只是因为电流的频率很低，介电效应的影响极小，可以忽略，相当于直接采用直流电。当岩石被通以交流电时，其导电性会随交流电频率的升高而发生变化。这是由于岩石的激发极化效应和介电效应的作用，其中激发极化效应发生在低频条件下，作为金属矿产勘探的一个常用方法，激发极化法工作频率为0.01～100Hz。近年来储层岩石物理研究发现，孔隙性泥质砂岩和砂岩在1MHz左右可观测到明显的激电效应，或界面极化，而介电效应则要在几十兆赫兹以上的情况下起作用。关于介电效应和激发极化的机理，分别在第二节和第四节中详细介绍，这里只作唯象研究。岩石电阻率受频率的影响可通过复电阻率来表示：
储层岩石物理学
我们现在来考虑一个平行板电容器，极板面积为S，两极板间距离为d，则电容为
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式中ε0为真空中介电常数。如果电压为V＝V0eiωt加在两极板间，则流过该电容器的电流为
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式中：Q为电容器所充的电量，i为虚数单位。i的出现表明电流与外加电压的相位差90°。
现在，我们在电容器两极板间充满完全绝缘的电解质，其相对介电常数为ε，则电容器的电容增大为C＝εC0，电流与电压的相位仍差90°。如果极板间所充电的电解质不是完全绝缘的，而是具有一定导电性，例如电导率σ，介电常数仍为ε，这时电容器不再是理想的了，电流与电压的相位差也不再是90°，这是因为存在电导分量GV（G为介质电导），它源于自由电荷的定向移动，即传导电流。这时的全电流可表示为：
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因为纯电导G＝σS/d，故有
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也就是
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亦即
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式中：j为电流密度；E为电场强度。这里的电流为复数，电流与电压的相位差不再是90°。定义σ*＝σ＋iωε为复电导率。损耗角正切定义为
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其中δ称损耗角，它是电流偏离90°线的角度。只要电导不完全由传导电流产生，而且还包括位移电流的贡献，则电导率就是一个依赖于频率的复数。
为拟合实验室测量数据，常采用较为复杂的等效电路，下面介绍几种典型电路。
图4－3 阻容并联电路
（1）阻容并联电路
阻容并联电路如图4－3所示。
在交变电压U（ω）的作用下，总电流I（ω）可表为
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其中，复导纳y（ω）为
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式中：y′＝G；y″＝ωC。在以y′为横轴，y″为纵轴的导纳复平面上，当ω为参量时，y′与y″的关系曲线为平行于纵轴的直线y″＝ωC。并联电路的阻抗为
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其中：
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当ω＝0时，z′（0）＝1/G，z″（0）＝0；当ω→∞时，z′（∞）＝0，z″（∞）＝0；由dz′/dω＝0可以得到，当ω＝G/C时，虚部取得极大值：
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由式（4－29）和式（4－30）消去ωC得到
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这是一个圆的方程，因为z′和z″均为正值，该方程表征一个半圆。
（2）阻容串联电路
在串联回路上施加一个正弦交变电压U（ω）可以表示为
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其中阻抗为
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于是有 
串联电路的导纳可表示为
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于是有
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消去式（4－35）中的ω2 RC2，得到y′和y″间的关系：
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这在导纳复平面上是一个半圆。当ω＝0时，y′（0）＝0，y″＝0；ω→∞时y′（∞）＝1/R，y″（∞）＝0；由dy′/dω＝0可得当ω＝1/（RC）时，y′取得极大值，y′max＝1/（2R）。
（3）阻、容、抗混联
在串联回路上施加一个正弦交变电压U（ω）可以表示为
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其中阻抗为
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于是有 
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于是有
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这种情况下，y′和y″的关系很复杂，因为电感的引入，整个电路对外加电压的响应是振荡型的。